軌道角動(dòng)量光束入射下的單球粒子散射

給出一種推導(dǎo)α粒子散射軌道方程的經(jīng)典方法．

得到了目標(biāo)坐標(biāo)系中電流元輻射近場(chǎng)的表達(dá)式,驗(yàn)證了該函數(shù)的正確性。在目標(biāo)坐標(biāo)系中將電流元的輻射近場(chǎng)、散射場(chǎng)等用球矢量波函數(shù)展開,利用球矢量波函數(shù)的正交性得到了展開系數(shù)并給出了其數(shù)值結(jié)果及物理分析。在天線近場(chǎng)照射下,得到了目標(biāo)散射場(chǎng)的解析解,對(duì)所得結(jié)果進(jìn)行了數(shù)值仿真,利用矩量法驗(yàn)證了結(jié)果的正確性。結(jié)果表明,天線近場(chǎng)照射目標(biāo)時(shí),目標(biāo)上的電磁波為te波和縱波,縱波是目標(biāo)散射的主要因素,測(cè)量角θ對(duì)散射的影響較大。該方法可用于其他天線如相控陣天線等照射下目標(biāo)散射以及目標(biāo)電磁相互作用等領(lǐng)域的研究。

把半球形沉積谷和周圍半空間場(chǎng)地分別用具有不同彈性模量和不同半徑的球坐標(biāo)描述。利用fourier-bessel級(jí)數(shù)展開法,在頻域內(nèi)給出了半空間中半球形沉積谷場(chǎng)地在平面rayleigh波入射下三維散射問題的解析解。利用這一解析解計(jì)算分析了入射波頻率、場(chǎng)地軟硬對(duì)場(chǎng)地內(nèi)地表位移幅值的影響。

簡(jiǎn)要介紹了光源輻射功率和波長(zhǎng)、粒子濃度、粒徑、散射角、散射體積和光敏元件的受光面積等對(duì)散射光電感煙探測(cè)器的影響,散射光強(qiáng)度與散射角度和粒徑的關(guān)系,并說明了利用后向散射來設(shè)計(jì)出對(duì)黑煙和白煙都敏感的光電感煙探測(cè)器成為可能.

三軸主慣量接近的航天器長(zhǎng)期在軌采用慣性系的角動(dòng)量管理,使用垂直于軌道面的某一主慣性軸為y軸,建立參考的慣性系進(jìn)行控制器設(shè)計(jì),軌道攝動(dòng)使軌道長(zhǎng)周期項(xiàng)與時(shí)間呈近似線性關(guān)系,導(dǎo)致控制器輸出線性累加.針對(duì)此問題,分析軌道攝動(dòng)導(dǎo)致控制律失效的原因,參考內(nèi)模原理擴(kuò)維方程,重新設(shè)計(jì)最優(yōu)控制方法進(jìn)行慣性系的角動(dòng)量管理.通過半物理仿真表明了攝動(dòng)補(bǔ)償方法的可行性,且角動(dòng)量和姿態(tài)長(zhǎng)期穩(wěn)定性均優(yōu)于補(bǔ)償前.

提出了一種利用總積分散射(tis)測(cè)量k9玻璃基片表面散射和體散射的實(shí)驗(yàn)方法。首先采用磁控濺射技術(shù)在基片表面沉積厚度為幾十nm的金屬ag薄膜,然后將基片的表面和體區(qū)分開考慮,通過tis測(cè)得了基片上下表面的均方根粗糙度,進(jìn)而求得基片的總散射和表面散射,最后計(jì)算得到了體散射。分別利用tis和原子力顯微鏡(afm)測(cè)量了3個(gè)樣品上表面所鍍ag膜的均方根粗糙度,兩種方法所得的均方根粗糙度的數(shù)值相差不明顯,差值分別為0.08,0.11和0.09nm,表明tis和afm的測(cè)量結(jié)果相一致。利用該方法測(cè)得3塊k9玻璃基片的總散射分別為6.06×10-4,5.84×10-4和6.48×10-4,表面散射介于1.25×10-4~1.56×10-4之間,由此計(jì)算得到的體散射分別為3.10×10-4,3.30×10-4和3.61×10-4。

介紹了一種用多模光纖構(gòu)造的動(dòng)態(tài)光散射粒徑測(cè)量實(shí)驗(yàn)系統(tǒng),系統(tǒng)中沒有對(duì)接收光纖的孔徑角加任何限制措施。分別用單分散,多分散和不同濃度的標(biāo)準(zhǔn)聚苯乙烯乳膠球懸浮液檢測(cè)了該系統(tǒng)的適用性。結(jié)果表明,該系統(tǒng)可準(zhǔn)確地測(cè)量濃度(體積分?jǐn)?shù))達(dá)5%的聚苯乙烯乳膠球溶液中懸浮顆粒的粒徑分布。

對(duì)于單分散系統(tǒng),可以用小角x射線散射(saxs)確定粒子的體積,這類工作迄今不多見。確定粒子體積需要大量計(jì)算工作,并且需要采用一些處理實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)的特殊方法才能獲得正確可靠的結(jié)果。

利用連續(xù)光纖激光器為泵浦源,對(duì)單模石英光纖中的受激喇曼散射進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)研究在較低功率泵浦下,觀察到由自發(fā)喇曼散射向受激喇曼散射演化的過程中,光譜不斷變窄;當(dāng)stokes波信號(hào)功率較強(qiáng)時(shí),觀察到光譜峰值相對(duì)于泵浦波的頻移量從440cm-1轉(zhuǎn)化到490cm-1在改進(jìn)耦合系統(tǒng)后,不僅觀察到一級(jí)喇曼頻移,并且觀察到了高階stokes光在產(chǎn)生多級(jí)喇曼光譜時(shí)能量移動(dòng)比較復(fù)雜,每?jī)杉?jí)的喇曼頻移間隔并不完全相同

為了研究單模光纖對(duì)城域網(wǎng)和接入網(wǎng)以及ftth的容量與性能的提升,使用大功率、窄線寬的高性能光纖激光器作為系統(tǒng)光源,分別測(cè)量了3種光纖到戶用單模光纖的受激布里淵散射(sbs)閾值。從理論上分析了光纖sbs閾值估算公式及影響閾值的因素,理論估算值與實(shí)驗(yàn)測(cè)量值吻合很好。實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)的一種g,652d光纖具有高達(dá)12mw的sbs閾值,對(duì)此進(jìn)行了分析。

基于傳輸-散射理論設(shè)計(jì)了用于led照明的導(dǎo)光板網(wǎng)點(diǎn)結(jié)構(gòu)。導(dǎo)光板網(wǎng)點(diǎn)具有直徑40μm,高度10μm的微凹透鏡結(jié)構(gòu),依據(jù)傳輸-散射理論對(duì)導(dǎo)光板分區(qū)并獲得各分區(qū)域中的微透鏡排布參數(shù)。為了驗(yàn)證所提出的網(wǎng)點(diǎn)排布能夠?qū)崿F(xiàn)導(dǎo)出光的高均勻性,建立了尺寸為70.0mm×41.5mm的微透鏡結(jié)構(gòu)的led導(dǎo)光板模型,并利用光線追跡的獲得了90%的均勻度。本文所提出的方法可用于高均勻度led照明的導(dǎo)光板設(shè)計(jì)。

以formazin濁度標(biāo)準(zhǔn)液為基準(zhǔn),對(duì)hach公司生產(chǎn)的dr2010型分光光度計(jì)測(cè)量濁度的方法進(jìn)行校準(zhǔn)和改進(jìn)。用數(shù)理統(tǒng)計(jì)方法對(duì)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行分析,得到不同濁度范圍內(nèi)的回歸方程,并對(duì)回歸方程給予檢驗(yàn)和評(píng)估。經(jīng)過計(jì)算機(jī)在線校準(zhǔn)和改進(jìn)后,濁度測(cè)量的準(zhǔn)確度和精密度都顯著提高,操作也更為簡(jiǎn)便。

用激光前向散射原理,研制成生化免疫分析用激光散射濁度儀。本文闡述了有關(guān)散射理論、儀器設(shè)計(jì)思想和實(shí)際應(yīng)用效果,對(duì)若干主要設(shè)計(jì)問題作了詳細(xì)的分析。

激光散射濁度儀的研制和若干設(shè)計(jì)問題

介紹了多模光纖在動(dòng)態(tài)光散射中的應(yīng)用,搭建了基于多模光纖的動(dòng)態(tài)光散射實(shí)驗(yàn)系統(tǒng),并用該系統(tǒng)測(cè)量了單分散、多分散以及不同濃度的標(biāo)準(zhǔn)聚苯乙烯乳膠球懸浮液.結(jié)果表明,該系統(tǒng)可準(zhǔn)確地測(cè)量濃度達(dá)4.5%的聚苯乙烯乳膠球溶液中懸浮顆粒的粒徑分布.

受激布里淵散射是光纖一種非常重要的非線性效應(yīng),不同光纖的受激布里淵散射閾值不同。在光纖通信系統(tǒng)和光纖分布式布里淵傳感系統(tǒng)中,受激布里淵散射閾值的研究非常必要。設(shè)計(jì)并搭建受激布里淵散射閾值測(cè)量系統(tǒng),實(shí)驗(yàn)測(cè)量了普通通信光纖(g.652)、大有效面積的非零色散位移光纖(g.655)在常溫時(shí)的受激布里淵散射閾值。通過閾值測(cè)量可知,g.655光纖閾值明顯大于g.652光纖,所以無論對(duì)于光纖通信系統(tǒng),還是自發(fā)布里淵傳感系統(tǒng),都應(yīng)優(yōu)選g.655光纖。

采用大功率光纖激光器進(jìn)行不同板厚的不銹鋼的切割試驗(yàn),研究了光束入射角對(duì)切割質(zhì)量的影響。結(jié)果表明,在切割槍不同的傾斜姿態(tài)、不同板厚下,光束入射角對(duì)切割質(zhì)量的影響也不同。

280w電腦搖頭光束燈技術(shù)參數(shù)通道表: 電壓:ac100-240v,50/60hz 額定功率:400w 光源類型：280w鉑金杯泡 冷卻系統(tǒng):內(nèi)置對(duì)流傳熱/風(fēng)冷 光學(xué)系統(tǒng) 調(diào)焦:獨(dú)立電子線性調(diào)焦 調(diào)光:0-100% 頻閃:0-12次/秒 夢(mèng)幻棱鏡效果控制，三棱鏡效果，效果鏡效果 控制模式:dmx512/主從/自動(dòng)/同步 lcd大液晶顯示 dmx512通道:21ch 水平/垂直 水平5400,垂直2700, 水平/垂直速度可調(diào) 描微調(diào):8/16bit 水平/垂直反向 1個(gè)銅制精細(xì)旋轉(zhuǎn)圖案盤（共10個(gè)金屬圖案片+2個(gè)玻璃圖 案片+白光）+1個(gè)色盤（14種色+白光） 圖案流水效果 圖案雙向旋轉(zhuǎn) 光圈遠(yuǎn)距離夢(mèng)幻效果 三棱鏡，八棱鏡，效果鏡切換效果 色盤 14種顏色+白光 線性彩虹效果 其它特 尺寸

基于已有理論模型,利用1064nm連續(xù)波抽運(yùn)源在不同抽運(yùn)光強(qiáng)下對(duì)不同長(zhǎng)度光纖抽運(yùn)所產(chǎn)生的受激喇曼散射現(xiàn)象進(jìn)行數(shù)值模擬,并對(duì)模擬結(jié)果作了分析.研究發(fā)現(xiàn):發(fā)生受激喇曼散射現(xiàn)象時(shí),抽運(yùn)光強(qiáng)和光纖長(zhǎng)度發(fā)生兌換;能量紅移現(xiàn)象普遍存在,包括同階stokes光譜內(nèi)部和不同階的stokes光譜之間.抽運(yùn)光強(qiáng)越大,能量紅移現(xiàn)象越明顯.

本文(參照文獻(xiàn)[1])用激光光束在濾紙上散射的方法來測(cè)量透明板的折射率。利用顯微鏡的測(cè)微裝置可作精密測(cè)量。這種方法既簡(jiǎn)單又直觀,也可作為課堂上的演示實(shí)驗(yàn),有助于學(xué)生加深對(duì)幾何光學(xué)基本概念的理解。實(shí)驗(yàn)裝置如圖1所示,將待測(cè)玻璃板鉛

用10m長(zhǎng)單模石英光纖進(jìn)行受激拉曼散射溫度特性研究,實(shí)驗(yàn)中發(fā)現(xiàn)在泵浦光和一級(jí)stokes左右出現(xiàn)了附加峰(稱為雙峰),其峰強(qiáng)度隨溫度的升高(80～295k)呈現(xiàn)先增加后減弱現(xiàn)象。當(dāng)溫度達(dá)到295k時(shí),一級(jí)stokes雙峰消失。由受激四光子混頻理論計(jì)算可知,這種雙峰現(xiàn)象是受激四光子混頻的結(jié)果。同時(shí)對(duì)srs一級(jí)stokes所產(chǎn)生的受激四光子混頻的stokes頻移隨溫度升高由706.9cm-1增大到712.9cm-1和其半寬度由1.75nm增至2.18nm的現(xiàn)象也進(jìn)行了解釋。

寬大而昂貴的室內(nèi)區(qū)域?qū)鹘y(tǒng)的消防安全系統(tǒng)是一個(gè)大難題,其原因在于,為了有效探測(cè)煙霧,需要安裝復(fù)雜的多重疊傳感器網(wǎng)絡(luò)。而光束感煙探測(cè)器正是為解決這一問題而設(shè)計(jì)的。安裝在墻壁上的單個(gè)光束探測(cè)器能探測(cè)1500m2之內(nèi)的煙霧,從減少了探測(cè)器的數(shù)量,增加了安裝速度,降低了安裝和布線成本,減少了對(duì)美觀的破壞。與頂裝式(安裝于頂棚上的)相比,壁裝式(安裝于墻壁上的)更便于維護(hù),低位(低標(biāo)高)控制器可以加快維護(hù)速度,簡(jiǎn)化維護(hù)過程。因此,本來需要15個(gè)點(diǎn)型探測(cè)器的空間現(xiàn)在借助一個(gè)低位控制器就可實(shí)現(xiàn)維護(hù),